Nr ćwiczenia:
104
Data:
11-04-2001r.
Marek Frątczak
Wydział
Elektryczny
Semestr II
Grupa:
E-9
Prowadzący:
mgr Jarosław Gutek
Przygotował:
Wykonał:
Opracował:
Ocena:
Temat: Wyznaczanie prędkości dźwięku w powietrzu metodą przesunięcia fazowego.
1. Wstęp teoretyczny.
Rozchodzenie się dźwięku odbywa się w postaci fali mechanicznej i może mieć miejsce tylko w ośrodku sprężystym.
Jeżeli pewien element ośrodka, którego cząstki są ze sobą wzajemnie związane, pobudzimy do drgań, wówczas energia drgań tego elementu będzie przekazywana do punków sąsiednich i wywoła ich drgania.
Proces rozchodzenia się drgań w ośrodku nazywamy falą. W ruchu falowym cząsteczki ośrodka nie podążają za rozchodzącą się falą, lecz drgają wokół ustalonych położeń równowagi.
Jeżeli kierunek drgań cząsteczek i kierunek rozchodzenia się fali są zgodne, falę nazywamy podłużną, jeżeli natomiast drgania cząsteczek odbywają się w kierunku prostopadłym do kierunku rozchodzenia się fali, falę nazywamy poprzeczną.
Charakter fali rozchodzącej się w ośrodku zależy od jego własności sprężystych. Jeżeli wskutek przesunięcia jednej warstwy ośrodka względem drugiej powstają siły sprężyste dążące do przywrócenia warstwy przesuniętej do położenia równowagi, to w ośrodku mogą się rozchodzić fale poprzeczne i podłużne.
Gdy między przesuniętymi warstwami ośrodka siły sprężyste nie występują, to w ośrodku takim mogą się rozchodzić tylko fale podłużne ( ciecze i gazy ).
Najczęściej spotykanym ruchem drgającym jest ruch harmonicznym, w którym wychylenie y zmienia się w czasie t według równania.
y = A sin (w t + f0 )
gdzie : A - amplituda , w - częstość kołowa, f0 - faza początkowa
Faza początkowa określa stan ruchu w chwili t=0 i jest obierana w dowolny sposób. Jeżeli fala biegnie w kierunku osi x , wówczas kolejne punkty ośrodka pobudzane są do drgań i osiągają tę samą fazę z pewnym opóźnieniem. Prędkość przesuwania się wychylenia (zaburzenia) o stałej fazie jest prędkością rozchodzenia się fali.
Wychylenie y dowolnej cząstki w chwili t, w odległości x od źródła drgań opisane jest funkcją falową :
gdzie: w- częstość kołowa ; - liczba falowa, - długość fali, - faza w punkcie x=0 i w chwili t=0.
Równanie fali jest podwójnie okresowe: względem czasu i przestrzeni. Przy ustalonej wartości x opisuje ono drgania cząstki wokół położenia równowagi - drgania te są periodyczne z okresem T. Ustalając w poprzednim równaniu czas otrzymujemy zależność wychylenia cząstek od ich położenia w określonej chwili - zależność ta przedstawia kształt fali. Odległość między najbliższymi punktami posiadającymi tę samą fazę nazywamy długością fali.
Związek między długością i okresem jest prędkością fali:
Prędkość fali w powietrzu
Ogólne wyrażenie określające prędkość rozchodzenia się fal podłużnych w ośrodku ciągłym ma postać:
(1.0)
gdzie: E- moduł Younga ośrodka, - jego gęstość.
Przekształcając podstawową postać prawa Hook’a możemy napisać:
(1.1)
gdzie oznaczają odpowiednio różniczkowe zmiany ciśnienia i objętości gazu o objętości V.
Drgania dźwiękowe zachodzą tak szybko, że ściskanie i rozrzedzanie gazu można uważać za procesy adiabatyczne, wobec czego zmiana stanu gazu zachodzi zgodnie ze wzorem Poissona:
gdzie - jest stosunkiem ciepła właściwego przy stałym ciśnieniu do ciepła właściwego przy stałej objętości.
Różniczkując powyższy wzór otrzymujemy:
Podstawiając uzyskaną wartość do równania (1.1), a następnie uwzględniając otrzymaną w ten sposób postać modułu Younga w równaniu (1.0), wyrażamy prędkość fali podłużnej wzorem:
(1.2)
Stosując równanie stanu gazu doskonałego we wzorze na gęstość otrzymamy:
(1.3)
gdzie: n - ilość moli gazu, R - stała gazowa, T - temperatura.
Liczbę moli n można wyrazić jako stosunek całej masy gazu m do masy 1 mola m : n=/m.
Uwzględniając powyższe w ostatnim równaniu (1,3) wstawiamy do równania (1.2) i otrzymujemy wzór określający prędkość dźwięku w zależności od rodzaju gazu i temperatury:
2. Opis przeprowadzonego ćwiczenia.
· Uruchamiam generator akustyczny i nastawiam wybraną częstotliwość.
· Uruchamiam oscyloskop.
· Potencjometrami wzmocnienia X i Y oscyloskopu ustawiam obraz o wielkości około ½ wielkości ekranu.
· Obliczam długość fali dla kilku położeń mikrofonu.
3. Dane eksperymentalne.
L.p.
1900 Hz
2000 Hz
3000 Hz
3300 Hz
3500 Hz
X1[m.]
0,058
0,150
0,244
0,337
0,410
0,200
0,313
0,407
0,469
0,526
X3[m.]
0,383
0,485
0,571
0,610
0,653
X4[m.]
0,568
0,664
0,731
0,747
0,775
X5[m.]
0,748
0,833
0,865
0,880
0,907
zmychacz